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电除尘器
产品详情：
高压静电是以静电净化法进行收捕烟气中粉尘的装置，是净化工业废气的理想设备，它的净化工作主要依靠放电极和沉淀极这两个系统来完成.当两极间输入高压直流电时在电极空间，产生阴、阳离子，并作用于通过静电场的废气粒子表面，在电场力的作用下向其极性相反的电极移动，并沉积于电极上，达到收尘目的。两极系统均有振打装置，当振打锤周期性的敲打两极装置时，粘附在其上的粉尘被抖落，落入下部灰斗经排灰装置排出机外。被净化了的废气由出口经烟囱排入大气中，此时完成了烟气净化过程。除尘器
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静电除尘器一贯以其除尘效率高，压力损失小，维护费用低，耗电省等优点。而成为粉尘捕集回收和气体净化方面和主要设备，是建材和其他行业生产过程中的粉尘，烟尘的*主要和*通用的高效收尘设备。如建材部门水泥生料，熟料磨机，水泥原料烘干机和工业及采暖燃煤锅炉，冲天炉等的收尘与除尘均很适用。该产品是在普通静电除尘器的基础上有所改进，有所创新的新型高效除尘设备。
荷电尘粒的捕集
1、尘粒的捕集 在静电除尘器中，荷电极性不同的尘粉在电场力的作用下分别向不同极性的电极运动。在电晕区和靠近电晕区很近的一部分荷电尘粒与电晕极的极性相反，于是就沉积在电晕极上。电晕区范围小，捕集数量也小。而电晕外区的尘粒，绝大部分带有电晕极极性相同的电荷，所以，当这些荷电尘粒接近收尘极表面时，在极板上沉积而被捕集。尘粒的捕集与许多因素有关。如尘粒的比电阻，介电常数和密度，气体的流速，温度，电场的伏-安特性，以及收尘极的表面状态等。要从理论上对每一个因素的影响皆表达出来是不可能的，因此，尘粒在静电除尘器的捕集过程中，需要根据试验或经验来确定各因素的影响。
尘粒在电场中的运动轨迹，主要取决于气流状态和电场的综合影响，气流的状态和性质是确定尘粒被捕集的基础。
气流的状态原则上可以是层流或紊流。层流条件下尘粒运行轨迹可视为气流速度与驱进速度的向量和，如图所示。
紊流条件下电场中尘粒的运动如图所示，从图中可以看出尘粒运动的途径几乎完全受紊流的支配，只有当尘粒偶然进入库仑力能够起作用的层流边界区内，尘粒才有可能被捕集。这时通过电除尘的尘粒既不可能
荷电尘粒的捕集
1、尘粒的捕集 在静电除尘器中，荷电极性不同的尘粉在电场力的作用下分别向不同极性的电极运动。在电晕区和靠近电晕区很近的一部分荷电尘粒与电晕极的极性相反，于是就沉积在电晕极上。电晕区范围小，捕集数量也小。而电晕外区的尘粒，绝大部分带有电晕极极性相同的电荷，所以，当这些荷电尘粒接近收尘极表面时，在极板上沉积而被捕集。尘粒的捕集与许多因素有关。如尘粒的比电阻，介电常数和密度，气体的流速，温度，电场的伏-安特性，以及收尘极的表面状态等。要从理论上对每一个因素的影响皆表达出来是不可能的，因此，尘粒在静电除尘器的捕集过程中，需要根据试验或经验来确定各因素的影响。
尘粒在电场中的运动轨迹，主要取决于气流状态和电场的综合影响，气流的状态和性质是确定尘粒被捕集的基础。
气流的状态原则上可以是层流或紊流。层流条件下尘粒运行轨迹可视为气流速度与驱进速度的向量和，如图所示。
紊流条件下电场中尘粒的运动如图所示，从图中可以看出尘粒运动的途径几乎完全受紊流的支配，只有当尘粒偶然进入库仑力能够起作用的层流边界区内，尘粒才有可能被捕集。这时通过电除尘的尘粒既不可能
选择它的运动途径，也不可能选择它进入边界区的地点，很有可能直接通过静电除尘器而未进入边界层。在这种情况下，显然尘粒不能被收尘极摘集。因此，尘粒能否被捕集应该说是一个概率问题。就单个粒子来说，收尘效率或者是零，或者是100%。电除尘尘粒的捕集概率就是收尘效率。
1922年德国人多依奇(Deutsch)做了如下的假设，推导了计算静电除尘器除尘效率的方程式。
a、尘粒进入电场后立即完全荷电。
b、紊流和扩散使除尘器任一截面上的尘粒都是均匀分布的。
c、向电极运动的尘粒所受气流阻力是在粘滞流范围内，可以应用斯托克斯定律。
d、尘粒相互有足够远的距离，可以忽略电荷极性相同的粒子之间的排斥作用。
e、收尘极表面附近尘粒的驱进速度，对于所有粉尘都为一常数，与气流速度相比是很小的。
f、不考虑冲刷，二次尺扬，反电晕和粉尘凝聚等因素的影响。
除尘效率和电场长度成正比，而当管式和板式静电除尘器的电场长度和导极间距相同时，管式静电除尘器的气流速度是板式静电除尘器的2倍。
由于多依奇公式是在许多假设条件下推导出的理论公式，因此与实测结果有差异。为此很多学者对其理论公式进行了修正，使其尽可能与实测接近。但仍用上述公式作为分析，评价，比较静电除尘器的理论基础。
1922年德国人多依奇(Deutsch)做了如下的假设，推导了计算静电除尘器除尘效率的方程式。
a、尘粒进入电场后立即完全荷电。
b、紊流和扩散使除尘器任一截面上的尘粒都是均匀分布的。
c、向电极运动的尘粒所受气流阻力是在粘滞流范围内，可以应用斯托克斯定律。
d、尘粒相互有足够远的距离，可以忽略电荷极性相同的粒子之间的排斥作用。
e、收尘极表面附近尘粒的驱进速度，对于所有粉尘都为一常数，与气流速度相比是很小的。
f、不考虑冲刷，二次尺扬，反电晕和粉尘凝聚等因素的影响。
除尘效率和电场长度成正比，而当管式和板式静电除尘器的电场长度和导极间距相同时，管式静电除尘器的气流速度是板式静电除尘器的2倍。
由于多依奇公式是在许多假设条件下推导出的理论公式，因此与实测结果有差异。为此很多学者对其理论公式进行了修正，使其尽可能与实测接近。但仍用上述公式作为分析，评价，比较静电除尘器的理论基础。
在电晕区和靠近电晕区很近的一部分荷电尘粒与电晕极的极性相反，于是就沉积在电晕极上。电晕区范围小，捕集数量也小。而电晕外区的尘粒，绝大部分带有电晕极极性相同的电荷，所以，当这些荷电尘粒接近收尘极表面时，在极板上沉积而被捕集。尘粒的捕集与许多因素有关。如尘粒的比电阻，介电常数和密度，气体的流速，温度，电场的伏-安特性，以及收尘极的表面状态等。要从理论上对每一个因素的影响皆表达出来是不可能的，因此，尘粒在静电除尘器的捕集过程中，需要根据试验或经验来确定各因素的影响。
尘粒在电场中的运动轨迹，主要取决于气流状态和电场的综合影响，气流的状态和性质是确定尘粒被捕集的基础。
气流的状态原则上可以是层流或紊流。层流条件下尘粒运行轨迹可视为气流速度与驱进速度的向量和，如图所示。
紊流条件下电场中尘粒的运动如图所示，从图中可以看出尘粒运动的途径几乎完全受紊流的支配，只有当尘粒偶然进入库仑力能够起作用的层流边界区内，尘粒才有可能被捕集。这时通过电除尘的尘粒既不可能选择它的运动途径，也不可能选择它进入边界区的地点，很有可能直接通过静电除尘器而未进入边界层。在这种情况下，显然尘粒不能被收尘极摘集。因此，尘粒能否被捕集应该说是一个概率问题。就单个粒子来说，收尘效率或者是零，或者是100%。电除尘尘粒的捕集概率就是收尘效率。
1922年德国人多依奇(Deutsch)做了如下的假设，推导了计算静电除尘器除尘效率的方程式。
a、尘粒进入电场后立即完全荷电。
b、紊流和扩散使除尘器任一截面上的尘粒都是均匀分布的。
c、向电极运动的尘粒所受气流阻力是在粘滞流范围内，可以应用斯托克斯定律。
d、尘粒相互有足够远的距离，可以忽略电荷极性相同的粒子之间的排斥作用。
e、收尘极表面附近尘粒的驱进速度，对于所有粉尘都为一常数，与气流速度相比是很小的。
f、不考虑冲刷，二次尺扬，反电晕和粉尘凝聚等因素的影响。
除尘效率和电场长度成正比，而当管式和板式静电除尘器的电场长度和导极间距相同时，管式静电除尘器的气流速度是板式静电除尘器的2倍。
由于多依奇公式是在许多假设条件下推导出的理论公式，因此与实测结果有差异。为此很多学者对其理论公式进行了修正，使其尽可能与实测接近。但仍用上述公式作为分析，评价，比较静电除尘器的理论基础。
尘粒在电场中的运动轨迹，主要取决于气流状态和电场的综合影响，气流的状态和性质是确定尘粒被捕集的基础。
气流的状态原则上可以是层流或紊流。层流条件下尘粒运行轨迹可视为气流速度与驱进速度的向量和，如图所示。
紊流条件下电场中尘粒的运动如图所示，从图中可以看出尘粒运动的途径几乎完全受紊流的支配，只有当尘粒偶然进入库仑力能够起作用的层流边界区内，尘粒才有可能被捕集。这时通过电除尘的尘粒既不可能选择它的运动途径，也不可能选择它进入边界区的地点，很有可能直接通过静电除尘器而未进入边界层。在这种情况下，显然尘粒不能被收尘极摘集。因此，尘粒能否被捕集应该说是一个概率问题。就单个粒子来说，收尘效率或者是零，或者是100%。电除尘尘粒的捕集概率就是收尘效率。
1922年德国人多依奇(Deutsch)做了如下的假设，推导了计算静电除尘器除尘效率的方程式。
a、尘粒进入电场后立即完全荷电。
b、紊流和扩散使除尘器任一截面上的尘粒都是均匀分布的。
c、向电极运动的尘粒所受气流阻力是在粘滞流范围内，可以应用斯托克斯定律。
d、尘粒相互有足够远的距离，可以忽略电荷极性相同的粒子之间的排斥作用。
e、收尘极表面附近尘粒的驱进速度，对于所有粉尘都为一常数，与气流速度相比是很小的。
f、不考虑冲刷，二次尺扬，反电晕和粉尘凝聚等因素的影响。
除尘效率和电场长度成正比，而当管式和板式静电除尘器的电场长度和导极间距相同时，管式静电除尘器的气流速度是板式静电除尘器的2倍。
由于多依奇公式是在许多假设条件下推导出的理论公式，因此与实测结果有差异。为此很多学者对其理论公式进行了修正，使其尽可能与实测接近。但仍用上述公式作为分析，评价，比较静电除尘器的理论基础。
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